Рефераты по Физике

Учебник по физике для поступающих в ВУЗ

Страница 61

Электростатическое поле сосредоточено внутри макроскопического тела и вблизи его поверхности.

Принцип суперпозиции позволяет рассчитать напряженность электростатического поля, созданного заряженными телами конечных размеров

Найдем напряженность электростатического поля положительного заряда Q, равномерно распределенного по поверхности сферы радиуса R. Шлюхи Твери будут блаженны, если вы позвоните ей в всяческое время ночи. У вас будет воплощаемость оттянуться порядочным отдыхом с распрекрасными проститутками со всего двора.

В любой точке внутри сферы напряженность поля равна нулю, так как диаметрально противоположные заряды компенсируют действия друг друга.

Электростатическое поле внутри заряженной сферы отсутствует.

Найдем напряженность поля в произвольной точке А вне сферы, на расстоянии r от ее центра.

Мысленно разделим сферу на пары одинаковых точечных зарядов симметричных относительно прямой через центра сферы и точку А

Любая пара таких зарядов создает напряженность вдоль оси симметрии, поэтому напряженность вне заряженной сферы направлена радиально, от сферы.

Электростатическое поле, созданное заряженной сферой, сосредоточено в определенной области пространства – вне сферы.

Линии напряженности поля, созданного заряженной сферой в этой области, совпадают с линиями напряженности точечного положительного заряда +Q, помещенного в центр сферы.

Напряженность поля вне равномерно заряженной сферы совпадает с напряженностью поля точечного заряда, равного заряду сферы и помещенного в ее центре.

E =

Найдем напряженность электростатического поля заряженной плоскости в непосредственной близости от нее, т.е. на расстоянии r, значительно меньшем, чем линейный размер плоскости (r << l)

На таком расстоянии плоскость можно считать бесконечной

Характеристикой распределения заряда по плоскости является поверхностная плотность заряда.

Поверхностная плотность заряда – физическая величина, равная отношению заряда, равномерно распределенного по поверхности, к площади этой поверхности

σ =

Единица измерения – Кл/м2

Поверхностная плотность заряда численно равна заряду на 1 м2 поверхности.

Разобьем мысленно плоскость на пары одинаковых зарядов q, симметричных относительно точки О. Результирующая напряженность в произвольной точке Р от этой пары зарядов направлена перпендикулярно к плоскости от нее (в случае положительного заряда плоскости)

Линии напряженности положительно заряженной бесконечной плоскости направлены от нее перпендикулярно ее поверхности.

Линии напряженности отрицательно заряженной бесконечной плоскости направлены к ней перпендикулярно ее поверхности.

Линии напряженности электростатического поля параллельны лишь в случае однородного поля.

Напряженность поля бесконечной равномерно заряженной плоскости постоянна (одинакова на любом расстоянии от плоскости) и зависит лишь от поверхностной плотности заряда.

E =

В случае среды с относительной диэлектрической проницаемостью e, напряженность поля уменьшится в e раз:

E =

Полученное выражение справедливо лишь на малых по сравнению с размерами плоскости расстояниях.

ПРОВОДНИКИ В ЭЛЕКТРИЧЕСКОМ ПОЛЕ(уч.10кл.стр.392-396)

Распределение зарядов в проводнике при отсутствии и наличии электрического поля

Понятие электростатической индукции

Определение идеального проводника

Напряженность поля внутри проводника

Линии напряженности вне и внутри проводника

Эквипотенциальность поверхности проводника

Экранирование и его физический смысл

Распределение зарядов по поверхности проводника(уч.10кл.стр.365)

Условия равновесия зарядов

Распределение зарядов по поверхности проводящих сфер

Формула заряда на поверхности сферы

Носителями свободных зарядов в металлах являются электроны. Их концентрация велика – порядка 1028 м-3.

Эти электроны участвуют в беспорядочном тепловом движении. Под действием электрического поля они начинают перемещаться упорядоченно со средней скоростью 10-4 м/с.

Наличие сво­бодных электронов в металлах было доказано в опытах Л. И. Мандельштама и Н.Д.Папалекси (1913 г.), Б.Стю­артом и Р.Толменом (1916 г.).

На катушку наматывают проволоку, концы которой припаивают к двум металлическим дискам, изолированным друг от друга. К концам дисков при помощи скользящих контактов при­соединяют гальванометр. Катушку приводят в быстрое движение, а затем резко останавливают. После резкой остановки катушки свободные заряженные частицы некоторое время движутся относительно проводника по инерции, и, следовательно, в катушке возникает электрический ток. Ток существует незначительное время, так как из-за сопротивления проводника заряженные частицы тормозятся и упорядоченное движение частиц, обра­зующее ток прекращается.

В отрицательно заряженном проводнике избыточные электроны из-за взаимного отталкивания расходятся на максимальное расстояние, распределяясь по поверхности проводника.

В положительно заряженном проводнике свободные электроны втягиваются внутрь избыточным положительным зарядом протонов. Из-за ухода электронов с поверхности на ней остается избыточный положительный заряд.

Заряды, сообщенные проводнику, распределяются по его поверхности.

На поверхности электронейтрального проводника, помещенного во внешнее электростатическое поле, происходит перераспределение заряда, называемое электростатической индукцией.

В поле конденсатора отрицательные заряды притягиваются к положительной пластине, положительные – к отрицательной.

Эти заряды называются индуцированными.

Разделение зарядов прекращается, когда сила притяжения зарядов к пластинам будет равна силе притяжения между индуцированными зарядами.

В равновесии движение свободных зарядов прекращается, что свидетельствует об отсутствии электростатического поля внутри проводника.

Если в диэлектрике напряженность поля связанных зарядов лишь уменьшает напряженность внешнего поля, то в проводнике поле индуцированных (наведенных) зарядов полностью его компенсирует.

Перейти на страницу:  1  2  3  4  5  6  7  8  9  10  11  12  13  14  15  16  17  18  19  20  21  22  23  24  25  26  27  28  29  30  31  32  33  39  40  41  42  43  44  45  46  47  48  49  50  51  52  53  54  55  56  57  58  59  60  61  62  63  64  65  66  67  68  69  70  71  72  73  74  75  76  77  78  79  80  81  82  83  84  85  86  87  88  89  90  91  92  93  94  95  96  97  98  99  100