Рефераты по Физике

Учебник по физике для поступающих в ВУЗ

Страница 60

где U = φ1 – φ2 - разность потенциалов в начальной и конечной точках траектории.

Разность потенциалов (напряжение) между двумя точками равна отношению работы поля по перемещению заряда из начальной точки в конечную к этому заряду:

U = φ1 – φ2 =

Единица измерения – В (Вольт) В =

Разность потенциалов обычно называют напряжением и обозначают U.

Aq = qU

Разность потенциалов (напряжение) между двумя точками численно равна работе сил электростатического поля при перемещении единичного положительного заряда из начальной точки в конечную.

А+1 = U (Дж)

1 В – разность потенциалов двух точек электростатического поля, при перемещении между которыми заряда 1 Кл поле совершает работу в 1 Дж.

Разность потенциалов между двумя точками, находящимися на расстоянии d друг от друга в однородном электростатическом поле вдоль линий напряженности:

U = Ed

Разность потенциалов между точками 1 и 2, находящимися на расстояниях r1 и r2 от точечного заряда +Q:

U = ( - )

Электрометр

Разность потенциалов измеряют электрометром – электроскопом с металлическим корпусом.

Основная его часть – легкая аллюминиевая стрелка, укрепленная на металлическом стержне с помощью горизонтальной оси.

Центр тяжести стрелки находится ниже оси, так что до начала измерений стрелка находится вертикально.

Стержень со стрелкой помещен в металлический корпус и изолирован от него эбонитовой пробкой.

Для измерения разности потенциалов между двумя проводниками один из них присоединяют к стержню электрометра, а другой – к его корпусу.

Если хотят измерить потенциал относительно земли, то корпус электрометра заземляют.

Электрическое поле внутри электрометра, а следовательно и угол поворота стрелки, зависит только от разности потенциалов между стержнем и корпусом, так как внешнее электрическое поле заряженных или поляризованных тел не проникает через металлический корпус прибора.

Для градуирования прибора его подсоединяют к проводникам, напряжения между которыми известны.

С помощью электрометра легко убедиться, что все точки проводника имеют одинаковый потенциал относительно земли.

ПРИНЦИП СУПЕРПОЗИЦИИ ПОЛЕЙ(уч.10кл.стр.368-375)

Напряженность электростатического поля (см.выше уч.10кл.стр.363-365)

Линии напряженности поля (см.выше уч.10кл.стр.366-368)

Напряженность поля системы зарядов

Принцип суперпозиции полей

Использование принципа суперпозиции для построения линий напряженности системы зарядов

Электрическое поле диполя.

Определение диполя.

Определение плеча диполя

Напряженность точки в поле диполя

Электростатическое поля заряженной сферы

Область сосредоточения поля сферы

Формула напряженности поля сферы (уч.10кл.стр.374)

Понятие, формула и единицы измерения поверхностной плотности заряда (уч.10кл.стр.374)

Электрическое поле заряженной плоскости

Силы действующие на единичный положительный заряд в данной точке со стороны других зарядов, не зависят друг от друга.

Принцип суперпозиции электрических полей

Напряженность поля системы зарядов в данной точке равна геометрической (векторной) сумме напряженностей полей, созданных в этой точке каждым зарядом в отдельности.

Согласно принципу суперпозиции действия сил результирующая сила F действующая на единичный положительный заряд q0 равна геометрической сумме всех кулоновских сил действующих на него со стороны других зарядов:

Разделив обе части на q0 получим (учитывая, что ) математическую запись принципа суперпозиции электрических полей:

Þ

Принцип суперпозиции позволяет рассчитать напряженность поля произвольной системы зарядов.

Пример – напряженность поля двух точечных зарядов:

Систему зарядов с суммарным зарядом Q ≠ 0 на расстоянии много больше размера системы можно рассматривать, как точечный заряд. Напряженность ее поля на таком расстоянии будет как и у точечного заряда:

E ≈

Для системы зарядов с суммарным зарядом Q = 0 напряженность поля на расстоянии много большем размеров системы не равна нулю.

Покажем это на примере электрического диполя.

Электрический диполь – система, состоящая из двух равных по модулю разноименных точечных зарядов.

Плечо диполя – отрезок прямой, соединяющий заряды.

В качестве диполя можно рассматривать любую полярную молекулу HCl, CuCl2.

Пусть l – плечо диполя

Напряженность в точке А, находящейся на одинаковом расстоянии от зарядов:

E1 = E2 = ; R2 = r2 + (l/2)2 Þ E1 = E2 =

По принципу суперпозиции полей

Суммарная напряженность поля направлена параллельно оси диполя по оси Х.

Ex = E1x + E2x

E1x, E2x - проекции напряженностей на ось Х

Из рисунка видно, что

E1x = E2x = E1 cos(a) ; cos(a) = =

E1 = E2 = ; Ex = E1x + E2x Þ E = k

Так как r >> l, то можно пренебречь l по сравнению с r,

напряженность поля на большом расстоянии от диполя:

E ≈ k ≠ 0

E ≈ k = (k )

k – напряженность поля точечного заряда

– характеризует малость результирующей напряженности диполя по сравнению с напряженностью поля точечного заряда.

Поле диполя мало из-за компенсации полей разноименных зарядов. На большом расстоянии от диполя напряженность убывает по закону 1/r3, т.е гораздо быстрее, чем в случае точечного заряда (1/r2).

Перейти на страницу:  1  2  3  4  5  6  7  8  9  10  11  12  13  14  15  16  17  18  19  20  21  22  23  24  25  26  27  28  29  30  31  32  33  34  35  36  37  38  39  40  41  42  43  44  45  46  47  48  49  50  51  52  53  54  55  56  57  58  59  60  61  62  63  64  65  66  67  68  69  70  71  72  73  74  75  76  77  78  79  80  81  82  83  84  85  86  87  88  89  90  91  92  93  94  95  96  97  98  99  100