Рефераты по Физике

Учебник по физике для поступающих в ВУЗ

Страница 58

Число линий, пронизывающих единицу площади, характеризует модуль напряженности поля.

Пусть для точечного положительного заряда +Q сквозь единицу поверхности сферы радиуса r вокруг заряда проходит N линий напряженности. Степень сгущения составляет:

~

Напряженность Е так же пропорциональна , значит E ~

Модуль напряженности поля пропорционален степени сгущения линий напряженности электростатического поля.

В области сгущения линий напряженности больше, в области разряжения – меньше.

Если расстояние между линиями напряженности одинаково (линии параллельны), то одинакова и напряженность поля.

Электрическое поле, векторы напряженности которого одинаковы во всех точках пространства, называется однородным.

В ограниченной области пространства электрическое поле можно считать приблизительно однородным, если напряженность поля внутри области меняется незначительно.

см. ниже «Диэлектрическая проницаемость» (уч.10кл.390-391)

Относительная диэлектрическая проницаемость среды – число, показывающее во сколько раз напряженность электростатического поля в однородном диэлектрике меньше, чем напряженности в вакууме:

e =

Обозначение - e

Следовательно, напряженность поля в диэлектрике:

E =

Напряженность электрического поля зависит от относительной диэлектрической проницаемости среды e поэтому при наличии нескольких граничащих диэлектриков на границе разрыва двух сред напряженность поля меняется скачком (линии вектора Е терпят разрыв).

Электрическое смещение

Электрическое смещение D в данной точке среды – векторная величина, численно равная произведению относительной диэлектрической проницаемости среды, электрической постоянной на напряженность поля в данной точке.

­­ = ee0

Единица измерения D - Кл/м2

Вектор D не зависит от e:

Для точечного заряда или заряженной сферы:

E = Þ D = ee0=

Для заряженной плоскости:

E = Þ D = ee0 =

Вектор электрического смещения D не зависит от относительной диэлектрической проницаемости среды e, т.е. является одинаковым по величине во всех средах, поэтому не имеет скачка и разрыва на границе сред. (в отличие от напряженности Е)

ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ПОЛЕ ТОЧЕЧНОГО ЗАРЯДА(уч.10кл.стр.363-365, 366-368)

Напряженность электростатического поля (см.выше уч.10кл.стр.363-365)

Линии напряженности электростатического поля (см.выше)

Линии напряженности поля единичного заряда (положительного и отрицательного)

Сгущение линий напряженности поля (см.выше)

Понятие однородного электрического поля (см.выше)

Напряженность электрического поля сферы (см.ниже уч.10кл.стр.374)

ПОТЕНЦИАЛЬНОСТЬ ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО ПОЛЯ(уч.10кл.стр.378-381)

Аналогия движение частицы в гравитационном и электростатическом полях

Работа сил электростатического поля при перемещении частицы в нем

Потенциальность электростатического поля.

Обозначение потенциальной энергии электростатического поля

Потенциальная энергия взаимодействия точечных зарядов. Формула(уч.10кл.стр.380)

Знаки в выражении для энергии взаимодействия поля и их физический смысл

Работа в гравитационном поле Ag = mgh

Работа в электростатическом поле Aq = Fkh = qEh

Движение частицы в гравитационном поле аналогично ее движения в электростатическом. В первом случае фигурирует сила mg, во втором – кулоновская сила qE

Силы гравитационного и электростатического полей зависят от 1/r2 и направлены по прямой соединяющей тела.

Fg = G

F-q =

При перемещении заряда действующая на него со стороны поля сила совершает работу.

Поэтому можно утверждать, что заряженное тело в электрическом поле обладает энергией.

Найдем потенциальную энергию по перемещению заряда в однородном электрическом поле. Однородное поле создают, например, большие металлические пластины, имеющие заряды противоположного знака.

Такое поле действует на заряд с постоянной силой:

Вычислим работу поля при перемещении положительного заряда q из точки 1, находящейся на расстоянии d1 от пластины, в точку 2, расположенную на расстоянии d2< d1 от той же пластины. Точки 1 и 2 лежат на одной силовой линии.

На участке Dd = d1 – d2 электрическое поле совершит положительную работу:

A = qE (d1 – d2) = - (qEd1 – qEd2)

Эта работа не зависит от формы траектории.

Если работа не зависит от формы траектории, то она равна изменению потенциальной энергии, взятому с противоположным знаком:

A = - (Wp1 – Wp2) = - DWp

Сравнивая полученные выражения, видим, что потенциальная энергия заряда в однородном электростатическом поле:

Wp = qEd

На замкнутой траектории, когда заряд возвращается в начальную точку, работа поля равна нулю:

A = - DWp = - (Wp1 – Wp1) = 0

Работа сил электростатического поля при перемещении заряженной частицы из одной точки поля в другую не зависит от формы траектории, а зависит лишь от начального и конечного положения частицы.

Электростатическое поле потенциально

Силы электростатического поля консервативны - их работа не зависит от траектории движения.

Работа сил электростатического поля равна разности потенциальных энергий заряженной частицы в начальном и конечном положениях:

A = Wp1 – Wp2

Физический смысл имеет не сама потенциальная энергия, а разность ее значений, определяемая работой поля при перемещении заряда из начального положения в конечное:

Wp = qEd1 – qEd2

Точка отсчета потенциальной энергии электростатического поля выбирается произвольно.(Обычно на бесконечности)

Обычно нуль отсчета потенциальной энергии выбирается на бесконечно большом расстоянии, где заряды практически не взаимодействуют друг с другом.

Перейти на страницу:  1  2  3  4  5  6  7  8  9  10  11  12  13  14  15  16  17  18  19  20  21  22  23  24  25  26  27  28  29  30  31  32  33  34  35  36  37  38  39  40  41  42  43  44  45  46  47  48  49  50  51  52  53  54  55  56  57  58  59  60  61  62  63  64  65  66  67  68  69  70  71  72  73  74  75  76  77  78  79  80  81  82  83  84  85  86  87  88  89  90  91  92  93  94  95  96  97  98  99  100