Рефераты по Физике

Энергетические процессы в волоконно-оптических системах передачи - Дипломная работа

Страница 11

Iвых (А) = Ро вх (Вт)Rі(А/Вт),Ро вх (Вт), Рэ вых (Вт) = (А)Rн(Ом),

pэ вых (дБм) = 2pо вх (дБм) + ri(дБ) + rн(дБ) – 30 дБ, (3.6)

pо вх (дБм) = [pэ вых (дБм) – ri(дБ) – rн(дБ) + 30 дБ]/2, (3.7)

Выводы

Большинство соотношений, полученных в этой главе, касались связи между поступающей оптической мощностью и электрическим током, генерируемым в фотоприемнике. Эта связь имеет вид: i = riP, где ri – токовый отклик, равный 0,5…0,7 A/Вт для p–i–n-диодов и примерно в сто раз больше для лавинных детекторов.

В качестве детектора в волоконной системе связи используется или лавинный или p–i–n-фотодиод. Последний прибор дешевле, менее чувствителен к изменениям температуры и требует намного меньшего напряжения обратного смещения, чем ЛФД. Быстродействие этих двух приборов сравнимо, так что p–i–n-диод предпочтителен в большинстве систем. Лавинный фотодиод необходим, когда система ограничена потерями, что имеет место в дальних линиях связи. Предположим, что приемное устройство с ЛФД может обнаружить сигнал с уровнем мощности на 9 дБ ниже, чем в случае приемного устройства с p–i–n-диодом. Если коэффициент затухания волокна равен 3 дБ/км, то линия связи с ЛФД может быть на 3 км длиннее, чем с p–i–n-диодом. Если необходимы повторители, то расстояние между ними может быть увеличено на 3 км при использовании ЛФД.

Хотя имеется много детекторов с различными характеристиками, полезно рассмотреть типичные значения наиболее важных параметров фотодиодов, сведенных в табл. 3.2. Токовый отклик в таблице приведен для области длин волн, в которой используется детектор, т. е. для l @ 0,8 мкм для кремния и 1,3 и 1,5 мкм для германия и InGaAs соответственно. Токовый отклик уменьшается, если длина волны приближается к границам области спектральной чувствительности.

Таблица 3.2 Типовые параметры полупроводниковых фотодиодов

Материал

Структура

tн, нс

Область чувстви-тельности, мкм

ri, А/Вт

Iт, нА

М

Кремний

p–i–n

0,5

300…1100

0,5

1

1

Германий

p–i–n

0,1

500…1800

0,7

200

1

InGaAs

p–i–n

0,3

900…1700

0,6

10

1

Кремний

ЛФД

0,5

400…1000

75

15

150

Германий

ЛФД

1,0

1000…1600

35

700

50

InGaAs

ЛФД

0,25

1000…1700

12

100

20

4 Моделирование электро-электрического преобразователя (ЭЭП).

Ряд физических явлений приводит к ухудшению сигналов при передаче по волоконной линии связи. Выше было рассмотрено, как происходит искажение формы сигнала в волокне и как это явление ограничивает информационную емкость и дальность связи. Показано, что уменьшение сигналов происходит вследствие затухания в волокне, в соединителях и из-за потерь в распределительных устройствах сети. Очевидно, что только определенное затухание может быть внесено трактом передачи прежде, чем мощность на приемной стороне станет слишком малой для точного обнаружения сигнала. С другой стороны, известно, что с помощью электронных усилителей всегда можно увеличить сигнал до требуемого уровня. Последнее предположение было бы верным, если бы не существовало помехи, называемой шумом. Шум ухудшает сигнал и всегда существует в электронных цепях. При усилении полезного сигнала неизбежно происходит усиление входного шума. К тому же сам усилитель вносит дополнительный шум в усиливаемый сигнал. По этой причине усиление не может увеличить отношение мощности сигнала к мощности шума. Как только мощность принимаемого сигнала уменьшается до уровня мощности шума, сигнал становится малым и неразличимым в шумах. Таким образом, ослабление сигнала в линейном тракте, в конечном счете, ограничивает дальность передачи по волоконной линии.

Перейти на страницу:  1  2  3  4  5  6  7  8  9  10  11  12  13  14  15  16  17  18  19