Фотоэлектронная эмиссия - Курсовая работа
После преодоления на поверхности металла потенциального порога 
электрон унесет с собой кинетическую энергию, равную
или учитывая, что 
.
наибольщей кинетической энергией при даном 
,очевидно, будут обладать те электроны ,для которых потери по пути 
равны нулюб т.е.
. (1)
Если пренебречь энергией теплового возбуждения электрона 
, то
(2)
(уравнение Эйнштейна). при 
по этой теории фотоэффект невозможен. Таким образом,значение 
определяет наименьшую частоту фотоактивных фотонов (красную границу фотоэффекта для данного катода). Уравнение (2) теперь можно записать в виде
. (3)
Соотношение Эйнштейна (2) лежит в основе ряда фотоэлектрических методов измерения работы выхода фотокатодов. Например, величену c можно определить, измеряя в сферическом конденсаторе (при 
) истиную разность потенциалов 
катод-коллектор,при которой фототок прекращается . Действительно (с учетом контактной разности потенциалов )
следовательно,
т.е. при заданом 
можем вычислить 
и далее определить 
из соотношения
или
т.е.
(4)
Закон Эйнштейна как показала эксперементальная проверка, строго выполняется для любых
фотокатодов, в том числе и для сложных ) Для металов закон Эйнштейна впервые подвердил на опыте Р.Милликен, но наибольшее точное исследование было выполнено П.И.Лукирским и С.С. Прилежаевым, которые применили метод тормозящего поля между сферическими электродами, ранее разработаный П.И.Лукирским. Пусть в системе двух концентрических сферических электродов эмиттером служит внутернняя сфера рассмотрим электрон,вылетевший из точки А под прямым углом к радиусу ОА, и предположим сначала, что напряжение между электродами отсуствует. Электрон движется с постоянной скоростью, и по мере приближения к наружному электроду радиальная составляющая скорости 
растет , а составляющая, перпендикулярная к радиусу 
, уменьшается, и в точке прибытия В
(5)
Если между электродами приложено напряжение, то электрическое поле радиально и оно изменяет только 
а остается такой же, как в отсуствие поля. Значит, в точке прибытия тангециального электрона энергия, связанная с составляющей , равна
, (6)
где К—полная энергия электрона. Формула дает часть полной энергии, которая не измеряется
в методе тормозящего поля между сферическими электродами. Если 
,то и, подавно,
, и измеряемая часть энергии равна
, (7)
т.е. при можно с большой степенью точностью измерять распределения полных энергий электронов. Неизмеряемая часть энергии 
будет наибольшей для электронов, начальная скорость которых направлена по касательной к поверхности эмиттера.Для всех других электронов ошибка будет еще меньше. Формула (7) остается верной и для системы, в которой внутренняя сфера заменена несферическим катодом достаточно малого размера. рис. показаны результаты измерения вольт-амперной характеристик для меди при трех длинах волн. Из спектрально разложенного потока излучения выделяются монохроматический пучок лучей, который направляется на внутерннюю сферу. Ток (очень слабый) измеряется электромером. Форму измеренных вольт-амперных характеристик истолковать нетрудно. Горизонтальный участок - это ток насыщения, текущий в ускоряющем поле. На рис.4 масштаб выбран так, что ордината, избражающая ток насыщения для всех длин волн, одинакова.В точке, где начинается понижение кривых, происходит переход от ускоряющего поля к тормозящему, и в этой точке напряжение батареи компенсирует контактную разность потенциаллов и истиное напряжение
.
Для точек пересечения характерсеик с осью абсцисс выполняется соотношение
зап 
Фэм
Перейти на страницу: 1 2 3 4 5 6 7 8 9