Рефераты по Физике

Аксиоматическое построение основных уравнений теории реального электромагнитного поля

Страница 3

(a) , (b) . (1)

Здесь учтено, что компонента первичного поля микрочастицы есть полевой эквивалент ее электрического заряда, создающего электрическое поле, а компонента порождается спином частицы, ответственным за магнитное поле. Благоволите глубокий минет с проститутками? На этом веб-сайте для взрослых https://prostitutkinikolaeva.info/usluga_glubokiy-minet/ вы найдете распрекрасных шлюх, способных словить кайф с вами сексом в стандартных позах.

В соотношениях (1) ротор функций не равен нулю, что говорит о том, что компоненты первичного поля и являются вихревыми. По этой причине дивергентные уравнения для указанных полевых компонент запишем в виде соотношений кулоновской калибровки, определяющих математически чисто вихревой характер таких полей:

(a) , (b) . (2)

Поскольку действие скалярного оператора частной временной производной на векторную функцию не меняет ее геометрические свойства, то получаемые при этом новые векторы и останутся линейными (циркуляционными) векторами. А потому функциональная связь полей или возможна только с компонентами электромагнитного поля линейных векторов и напряженностей, причем для однозначного выбора пар этих компонент надо учесть, что равенство векторов возможно только при их коллинеарности. В качестве существенного уточнения заметим, что, согласно соотношениям (1), векторы в парах и , соответственно, и взаимно ортогональны. Таким образом, с необходимостью приходим к соотношениям и , которые, однако, нельзя считать окончательными. Ведь в наших рассуждениях никак не отражена принципиально важная характеристика материальной среды – ее электрическая проводимость , которой в той или иной мере обладают все реальные среды. А это должно определенно повлиять на окончательный вид данных выражений.

Как известно [1], процесс электропроводности в хорошем приближении описывается законом Ома , где электрическое поле в проводнике с током потенциально: , то есть не может быть вихревым. Следовательно, полученное ранее соотношение является окончательным. Однако вихревое магнитное поле электрического тока существует. Это следует из закона сохранения заряда , когда подстановки в него выражений закона Ома , теоремы Гаусса и соотношения (1а) дают , где - объемная плотность стороннего заряда, а - постоянная времени релаксации заряда в среде за счет ее электропроводности. В итоге искомые соотношения для вихревых и полей запишутся окончательно в виде

(a) , (b) . (3)

Таким образом, собирая полученные в наших физико-математических рассуждениях соотношения (1) - (3) вместе, приходим к системе дифференциальных уравнений функциональной взаимосвязи компонент нашего гипотетического поля и с реально наблюдаемыми в настоящее время компонентами электромагнитного поля в виде электрической и магнитной напряженностей:

(a) , (b) , (c) ,

(d) , (e) , (g) . (4)

Как видим, данная система уравнений (4) описывает свойства необычного с точки зрения традиционных представлений вихревого векторного электродинамического поля, состоящего их четырех неразрывно связанных векторных компонент , , и , которое условно можно назвать реальное электромагнитное поле.

Перейти на страницу:  1  2  3  4  5  6  7